Фиг. 6. Аррагонить.

Фиг. 7. Лабрадорить.

яхъ полисинтетическое двойниковое образова- |сталлы всѣхъ системъ, кромѣ правильной (см. ніе въ результатѣ даетъ форму съ высшей | Кристаллографія), обладаютъ двойнымъ лучесимметріей сравнительно съ симметріей от- преломленіемъ. Въ разсказанномъ опытѣ лучъ дѣльныхъ недѣлимыхъ. Подобный примѣръ свѣта, вступая чрезъ малое отверстіе въ крипредставляють тройники проростанія ромбиче- сталлъ, раздвояется въ немъ и остается разскихъ карбонатовъ (аррагонить, витерить), ко- двоеннымъ по выходѣ изъ кристалла чрезъ торые имѣютъ гексагональный видъ. Такіе его противоположную грань. Двѣ образовавкристаллы называютъ миметическими. Двойни - шіяся въ кристаллѣ части луча обладаютъ ковое положеніе кристаллическихъ недѣлимыхъ | неодинаковыми свойствами; одна изъ нихъ появляется или въ самый моментъ начала кри- при входѣ въ кристаллъ и при выходѣ изъ сталлообразованія, или, какъ бываетъ въ нѣко- него слѣдуетъ обыкновеннымъ законамъ преторыхъ случаяхъ, возникаетъ гораздо позднѣе ломленія свѣта въ некристаллическихъ тѣлахъ (въ стеклѣ, водѣ и др.) и потому называется обыкновеннымъ лучемъ. Плоскость, содержащая направленный къ кристаллу лучъ и перпендикуляръ, возставленный къ грани кристалла въ точкѣ входа въ нее луча, называемая плоскостью паденія луча, достаточно продолженная, содержитъ въ себѣ и преломленный въ кристаллѣ и выходящій изъ кристалла лучи. Не то представляетъ другая часть раздвоившагося луча, которая въ кристаллѣ и по выходѣ изъ нето лежитъ въ плоскости, вообще составляющей нѣкоторый уголъ съ плоскостью паденія луча. По причинѣ такого необыкновеннаго преломленія луча ему и дано названіе необыкновеннаго. Образовавшіеся два луча различаются между собою подъ вліяніемъ давленія и перемѣнъ темпера- еще тѣмъ, что обыкновенный лучъ имѣетъ туры. Возникновеніе двойниковаго расположе- | постояннаго показателя преломленія, каково нія недѣлимыхъ подъ вліяніемъ давленія въ бы ни было направленіе падающаго луча, а первый разъ было замѣчено на кальцитѣ. | показатель необыкновеннаго луча не только Какъ показали Пфаффъ и Рёйшъ, кристаллъ | неодинаковъ при различныхъ плоскостяхъ кальцита отъ давленія обнаруживаетъ пла- | паденія луча, но непостояненъ даже при изстинчатое сложеніе, при чемъ пластинки рас- мѣненіи угла паденія луча въ одной и той же полагаются въ двойниковомъ положеніи, па- плоскости за исключеніемъ одной (см. ниже). раллельно плоскости отрицательнаго ромбоэдра Исландскій шпатъ кристаллизуется въ фор1/2 R.; послѣдняя является двойниковою | мѣ ромбоэдра (см. черт. 11). Линія, соединяюплоскостью и плоскостью сростанія. щая вершины двухъ противоположныхъ тѣП. Земятченскій. лесныхъ угловъ, составленныхъ каждый треДвойникъ 1) - см. Бочарныя издѣлія | мя тупыми плоскостными углами ромбиче(IV, 512).-2) Д. см. Доска Тесъ. -3) Общій | скихъ граней, называется осью кристалла. коконъ; свитый двумя гусеницами тутоваго | Всякій лучъ, который послѣ преломленія нашелкопряда; онъ негоденъ для размотки на правится по оси кристалла или по направлешелкъ, но послѣ разрѣзки вычищается отъ нію, ей параллельному, не раздвояется. Ось хризалидъ, вываривается какъ попорченный кристалла и всякая линія, ей параллельная, или проѣденный коконъ и идетъ на пригото- называется оптическою осью кристалла; пловленіе ваты; см. Коконъ. 4) Двоень см. скость, проведенная чрезъ оптическую ось перпендикулярно къ грани кристалла, назыДвойное лучепреломленіе. — Про- вается главнымъ сѣченіемъ кристалла. Если зрачный кристаллъ минерала, называемаго плоскость паденія луча совпадаетъ съ глависландскимъ шпатомъ (известковый шпатъ, нымъ сѣченіемъ кристалла и направленіе прекальцитъ), будучи положенъ на рисунокъ или | ломленнаго луча не совпадаетъ съ осью кричертежъ, показываетъ ихъ линіи раздвоен-сталла, то происходить раздвоеніе луча, но ными. Покрывая одну грань такого кри- обѣ части его остаются въ главномъ сѣченіи. сталла непрозрачной пластинкой, въ кото- Въ случаѣ паденія луча въ плоскости, перрой сдѣланъ круглый проколъ и глядя съ пендикулярной оси, обѣ части луча, и обыкпротивоположной грани на свѣтъ чрезъ это новенная и необыкновенная, также остаются отверстіе, можно видѣть два свѣтлыхъ круж- въ этой плоскости и, кромѣ того, необыкнока, которые отстоять другъ отъ друга тѣмъ венный имѣетъ въ этой плоскости (и только значительнѣе, чѣмъ толще кристаллъ *). Кри- въ ней одной) постояннаго показателя преломсталлы, представляющіе явленіе раздвоенія - ленія. Его численная величина есть 1,48654 луча, называются двупреломляющими; кри- | a луча обыкновеннаго —1,65846*); въ другихъ

улей.

•) Можно также разсматривать чрезъ кристалль точку или линію, находящіяся въ нѣкоторомъ разстояніи за кристалломъ. Глазъ наблюдателя можетъ быть приложень къ грани кристалла или удаленъ отъ нея; раздвоеніе всегда видно, но въ общемъ ходѣ лучей есть нѣкоторыя усложненія сравнительно съ описаннымъ въ этой

статьѣ.

*) Эго суть показатели переломленія желтооранжевыхъ лучей (линія D) по измѣреніямъ Маскара. Для линін А (въ темнокрасной части спектра) показатели преломленія необыкновеннаго и обыкновеннаго лучей суть: 1,48285 и 1,65012; для крайняго фіолетоваго (линія Н) 1,49777 1,68330.

плоскостяхъ паденія необыкновенный лучъ сѣченія перваго или оба параллельны между имѣетъ для каждаго угла паденія особеннаго собою, то два луча переходятъ изъ перваго показателя преломленія, котораго численная | кристалла во второй безъ новаго раздвоенія. величина заключается между вышепоказанны- | Раздвоеніе обнаруживается уже при небольми. На какую бы грань кристалла не падалъ | шомъ поворотѣ одного изъ кристалловъ, слѣлучъ и какое бы направленіе онъ ни имѣлъ, все- довательно при небольшомъ углѣ между ихъ гда, въ случаѣ раздвоенія луча, изъ другой гра- | главными сѣченіями. При этомъ лучи каждой ни, если она параллельна первой, выходятъ лучи | новой пары (одной, образовавшейся изъ обыкобыкновенный и необыкновенный, параллель- новеннаго, другой — изъ необыкновеннаго) не ные падающему лучу. Образующіеся раздвоені- | будутъ равной силы свѣта, но сравняются въ емъ падающаго луча (для опредѣлительности, этомъ отношеніи при углѣ поворота въ 45°, при положимъ, что падаетъ солнечный лучъ), лучи чемъ одинъ изъ лучей ослабѣваетъ, а другой обыкновенный и необыкновенный обладаютъ усиливается, Съ увеличеніемъ угла поворота еще другими особенными свойствами, отлича- | продолжаетъ ослабѣвать одинъ лучъ и усилиющими ихъ и отъ падающиго луча и между | ваться другой, т. е. они опять становятся несобою. Солнечный лучъ при всякихъ напра- | равными. При достиженіи прямого угла между вленіяхъ паденія на грань кристалла выходитъ | главными сѣченіями изъ каждой пары остается изъ другой грани, параллельной первой, въ только по одному лучу, но за прямымъ угломъ видѣ двухъ лучей, сила свѣта каждаго изъ ко- опять появляются двѣ пары, состоящія изъ луторыхъ равна половинѣ силы свѣта луча до чей неравной силы. Во второй четверти полнаго раздвоенія (если не считать нѣкоторой по-оборота происходятъ измѣненія, подобныя тери при отраженіяхъ отъ граней кристал- прежнимъ, и т. д. Во время полнаго поворота да). Обыкновенный же или необыкновен- | одного изъ кристалловъ не происходитъ ноный лучи, каждый отдѣльно принятый на ваго удвоенія лучей при углахъ между сѣ(второй) кристаллъ исландскаго шпата, хотя | ченіями кристалла въ 0°, 90°, 180o, 270o. вообще и раздѣляются — каждый на два луча, Въ исландскомъ шпатѣ, какъ и во многихъ но Вновь образовавшіяся части вообще не | другихъ кристаллахъ, только въ одномъ напраимѣютъ равной силы свѣта. Такое равенство | вленіи (но не по одной линіи) лучъ не разобнаруживается, однако, въ томъ случаѣ, когда | двояется; въ нихъ есть только одна ось симплоскость главнаго сѣченія второго кристалла | метріи, и такіе кристаллы называются однооснысоставляеть уголъ въ 45° (или 45 — 90, или ми. Въ однихъ одноосныхъ кристаллахъ по45 + 180, или 45 +270) съ главнымъ сѣчені- |казатель преломленія необыкновеннаго луча емъ кристалла, изъ котораго вышли лучи | меньше показателя обыкновеннаго; это - отриобыкновенный и необыкновенный. Эта новая | цательные кристаллы (исландскій шпать); въ особенность обоихъ лучей (измѣняемость си- | другихъ одноосныхъ - наоборотъ (цирконъ). См. лы свѣта при измѣненіи угла между сѣченіями | ниже табл. кристалловъ. кристаллов), пріобрѣтенная ими при раздвое- Въ двуосныхь кристаллахъ имѣются два наніи, называется поляризаціей, а сами лучи – правленія, по которымъ не обнаруживается поляризованными. Изъ второго кристалла, при раздвоенія луча (топазъ), но изъ образующихпаденіи на него обыкновеннаго и необыкно- ся по другимъ направленіямъ двухъ лучей ни веннаго лучей, выходятъ 4 луча, имѣющіе | одинъ не слѣдуетъ законамъ правильнаго преодинаковую силу свѣта при сказанномъ отно- | ломленія. Однако, въ кристаллѣ могутъ быть сительномъ положеніи главныхъ сѣченій ари- | проведены двѣ, взаимно - перпендикулярныя сталловъ. Принимая эти 4 луча на третій плоскости; въ одной изъ нихъ одинъ изъ лучей кристаллъ, котораго главное сѣченіе соста- слѣдуетъ обоимъ законамъ правильнаго преловляетъ уголъ въ 45° съ главнымъ сѣченіемъ | мленія, въ другой же плоскости правильно превторого кристалла, можно увидѣть, что изъ | ломляется только другой лучъ. Показатель претретьяго луча выходятъ 8 лучей одинаковой | ломленія одного луча не равенъ показателю силы. Со всякимъ новымъ кристалломъ про- | преломленія другого. Во всѣхъ другихъ плоисходить новое удвоеніе числа лучей, но скостяхъ оба луча выходятъ изъ плоскости каждый изъ нихъ будетъ вдвое слабѣе пре- паденія луча и не имѣютъ постоянныхъ покажнихъ. При этомъ всегда половинное чис- зателей преломленія. Линія, раздѣляющая уголъ ло лучей будетъ имѣть свойства обыкновен- | между осями пополамъ, называется среднею наго луча, а другая — свойства необыкновен- |линією; линія, раздѣляющая другой уголъ (донаго. Дальнѣйшее различіе между лучами | полнительный къ первому до двухъ прямыхъ) обыкновеннымъ и необыкновеннымъ обнару- | между осями, есть дополнительная. Средняя и живается при дальнѣйшемъ ихъ изслѣдованіи | дополнительная линія взаимно перпендикулярдвойнымъ лучепреломленіемъ въ кристаллахъ, ны И лежать въ одной плоскости или отраженіемъ отъ зеркала и другими спо- кристалла. Плоскость, проведенная чрезъ собами (см. Поляризація свѣта). Для такихъ | среднюю линію, перпендикулярно къ общей изслѣдованій отдѣляютъ одинъ лучъ отъ дру- | плоскости осей, назыв. среднимъ сѣченіемъ; гого, удерживая тотъ или другой непрозрач- проведенная чрезъ дополнительную линію плоной пластинкой, или употребляя для этого скость, перпендикулярная первой проведенной поляризующія призмы (см. это слово, а также Вращеніе плоскости поляризаціи).

съ осямиИ

плоскости есть дополнительное сѣченіе. Въ этихъ именно двухъ сѣченіяхъ происходить правильное преломленіе, въ первомъ - одного, а во второмъ - другого луча.

Общій ходъ явленій при употребленіи двухъ кристалловъ исландскаго шпата заключается въ слѣдующемъ. Если главное сѣченіе второго Уголь между оптическими осями какого-никристалла составляетъ продолженіе такого же | будь кристалла имѣетъ неодинаковую величи

ну для лучей различной преломляемости (и чѣмъ болѣе показатель преломленія свѣта въ разнаго цвѣта), т. е. существуетъ дисперсія лу- какой-нибудь средѣ, тѣмъ менѣе въ ней чей. Въ однихъ кристаллахъ уголъ между осями скорость распространенія свѣта. Въ исланддля красныхъ лучей больше угла для фіолето- | скомъ шпатѣ постоянный показатель преловыхъ лучей, въ другихъ — наоборотъ (черт. 1). | мленія обыкновеннаго луча больше перемѣнУголъ между осями для одного и того же наго показателя необыкновеннаго луча; слѣцвѣта неодинаковъ въ различныхъ кристал- довательно, обыкновенный лучъ распростралахъ (см. ниже табл. кристалловъ). Измѣреніе няется въ исландскомъ шпатѣ медленнѣе необыугловъ между оптическими осями основано на | кновеннаго луча. Точнѣе: свѣтовая волна обынаблюденіи фигуръ, появляющихся въ полѣ | кновеннаго луча движется скорѣе волны незрѣнія поляризаціонныхъ приборовъ (см.), гдѣ | обыкновеннаго луча. Свѣтовыя волны происмежду поляризующею и анализирующею час- ходятъ, по теорій, отъ колебательныхъ двитями ихъ помѣщается кристаллъ, подлежащій | женій эѳира, сложныхъ въ солнечномъ непоизслѣдованію. Появленіе этихъ фигуръ есть | ляризованномъ свѣтѣ, но простыхъ въ поляодно изъ явленій цвѣтной или хроматической | ризованномъ. Лучъ поляризованнаго свѣта поляризаціи (см.). происходить, въ простѣйшемъ случаѣ, отъ коПреломленіе въ двуосныхъ кристаллахъ по- | лебательнаго движенія эѳира по прямой линіи. ляризуеть лучи при раздвоеніи подобно тому, | Эѳирныя колебанія солнечнаго луча при встукакъ и въ кристал- | пленіи его въ исландскій шпать распадаются лахъ одноосныхъ; но | на два прямолинейныя и взаимно-перпендиявленія поляризацій | кулярныя колебанія. А такъ какъ эфиръ, поздѣсь сложнѣе, чѣмъ мѣщающійся въ междучастичномъ простран

ФК

M

P

К ф

оптическихъ осей.

Q

въ

исландскомъ ствѣ, подъ вліяніемъ неодинаковаго распредѣшпатѣ. Двуосные | ленія частицъ кристалла по разнымъ напракристаллы предста- | вленіямъ, самъ получаетъ неодинаковую упрувляють кромѣ того, гость, то и колебанія, происходящія по двумъ еще особый случай | различнымъ направленіямъ въ кристаллѣ, не преломленія и поля- | могутъ распространяться въ немъ съ одинакоризаціи, когда пада- вою скоростью. Потому образуются двѣ раздѣльющій лучь не оста- ныя волны и два раздѣльные луча съ различется одиночнымъ | ными показателями преломленія. Черт. 1. Схематическое изображеніе двуосн. кристалла; К < Ф. при выходѣ изъ кри- Необходимость допустить различіе въ распоMNPQ - положеніе плоскости сталла, но и не раз- ложеніи частичекъ тѣла по разнымъ направледвояется, а образу- ніямъ въ двупреломляющемъ кристаллѣ подеть полый свѣтовой конусъ, который, будучи | тверждается разнообразными опытами: напр., принять на бумагу, образуетъ на ней свѣтлое свѣтъ, проходящій чрезъ рядъ стеклянныхъ кольцо. Это, такъ наз. коническое лучепрелом- призмъ, раздваивается въ нихъ при продольленіе (см.), было найдено въ кристаллахъ арраго- | номъ сжиманіи ихъ прессомъ; но раздвоеніе нита Лойдомъ, по указаніямъ Гамильтона, кот. | пропадаетъ, когда сжатіе уничтожено. Явлена основаніи математическаго изслѣдованія дви- нія хроматической поляризаціи (см.) происхоженія свѣтовыхъ лучей въ двуосныхъ кристал- |дятъ только въ двупреломляющихъ тѣлахъ и лахъ, предсказалъ существованіе коническаго | обнаруживаются при всякихъ въ строени тѣлъ преломленія при извѣстномъ направленіи па- измѣненіяхъ, даже столь слабыхъ, когда раздающихъ на кристаллъ лучей. Коническое | двоеніе лучей еще незамѣтно. Обратно, сущелучепреломленіе сопровождается и особенною | ствованіе хроматической поляризаціи при прополяризаціей. хожденіи свѣта черезъ тѣла при нѣкоторыхъ

Причины двойного лучепреломленія. Двупре- | условіяхъ, доказывая неоднородность ихъ стродомляющіе кристаллы представляютъ многія | енія по разнымъ направленіямъ, служить прифизическія особенности; ихъ теплопроводность, знакомъ возможной двупреломляемости этихъ электропроводность, упругость, частичное сцѣ- тѣлъ. Стекла, нагрѣтыя и быстро охлажденныя; пленіе неодинаковы по различнымъ направле- стекла, подвергнутыя сгибающему дѣйствію ніямъ въ противуположность тѣламъ аморф | пресса; стекла, звучащія отъ продольныхъ конымъ, или кристалламъ правильной системы, лебаній; многія твердыя и жидкія тѣла, помѣвъ которыхъ скорость распространенія тепла щенныя въ электрическомъ полѣ всѣ эти и электричества, а также упругость независи- тѣла обнаруживаютъ признаки Д. лучепрелоМы отъ направленія (см. Кристаллъ). Въ мленія. Явленія вращенія плоскости поляризаэтихъ послѣднихъ тѣлахъ и скорость распро- ціи (см.) могутъ происходить только въ двупрестраненія свѣта по всѣмъ направленіямъ оди- ломляющихъ тѣлахъ, а такъ какъ многіе раснакова, тогда какъ въ двупреломляющихъ | творы и нѣкоторыя самостоятельныя жидкокристаллахъ - различна. Въ пользу послѣднихъ | сти (скипидаръ) производятъ такія явленія, заключеній есть, кромѣ аналогій, еще и пря- то и они суть двупреломляющія, т. е. имѣютъ мыя доказательства. Скорость распространенія | строеніе, различное по разнымъ направленіямъ, свѣта (см.), по непосредственнымъ измѣрені- по крайней мѣрѣ въ частицахъ, если не въ ямъ, больше въ воздухѣ, чѣмъ въ водѣ въ отношеніи 4 къ 3; это отношеніе 4/, есть въ то же время показатель преломленія (см.) свѣта въ водѣ. Вообще можно заключить, согласНо и съ установившимися теоретическими взглядами на распространеніе свѣта, что,

массѣ. Явленія хроматической поляризація происходятъ неодинаково въ кристаллахъ одноосныхъ и двуосныхъ, наблюденіе такихъ явле ній даеть средство отличать одного рода кристаллы отъ другихъ.

Искусственное подражаніе одноосному кри

сталлу можно получить, напр., сжимая стеклян- ности. Сложныя колебанія этой частицы эѳира ный кубъ по нормальному направленію къ на поверхности двупреломляющаго однооснаго какой-нибудь его грани; по этому направле- | кристалла распадаются внутри его на два нію частицы будуть сближены и упругость простыхъ колебанія. Одно, соотвѣтствующее свѣтоваго эѳира отъ дѣйствія на него частицъ обыкновенному лучу, образуетъ шаровую волтѣла измѣнится; по всѣмъ же направленіямъ, ну; другое, соотвѣтствующее необыкновенному перпендикулярнымъ къ первому, расположеніе лучу, образуетъ эллипсоидальную волну (на частицъ, а также и упругость эѳира будуть | чертежѣ 4 — полукругъ и половина эллипса). одинаковы, но отличны отъ перваго. Если | Если на поверхность MN стекла (черт. б) стеклянный кубъ, сжатый уже, положимъ, по вертикальному направленію, сжать, кромѣ того, но съ меньшею или большею силою, по горизонтальному направленію между двумя взаимнопротивуположными гранями, то въ этомъ

а

Черт. 2.

кубѣ по Тремъ вза-
ИМНО перпендикуляр-
нымъ, направленіямъ
(aa, bb, cc
черт. 2
плотность и упругость
тѣла будуть различны,
а также упругость эѳи-
ра будеть наибольшей
по одному изъ этихъ,

п

Черт. 5.

m

.S

3

наименьшей по другому | падаютъ параллельные лучи Sc и S'n, то пер И промежуточной по вый дойдетъ до точки с прежде, чѣмъ второй третьему. Строеніе сте до точки ", и потому изъ с уже успѣетъ обраЕла такимъ образомъ сжатаго уподобляется | зоваться полушаровая волна, когда колебаніе строенію двуоснаго кристалла. Сжимая одно- второго луча только что коснулось точки п. осный кристаллъ, по направленію перпендику- | Линія пт есть касательная къ шару; линія лярному его оси, можно обратить его въ дву-|ck, перпендикулярная къ касательной, пока осный (Муаньо и Солейль, Пфаффъ). Наобо- жетъ направленіе преломленнаго луча. ротъ, при нагрѣваніи двуоснаго кристалла, Если же лучи Sc и S' n упадаютъ на двупроисходящее отъ того расширеніе его по преломляющій кристаллъ, то образуются изъ различнымъ направленіямъ, будучи неодина- точки с двѣ волны, изображенныя на черт. 6 ково, можетъ измѣнить строеніе кристалла настолько, что уголъ между двумя осями уменьшается (Френель), и, если этотъ уголъ былъ невеликъ, обѣ оси сольются въ одну, т. е. кристаллъ сдѣлается однооснымъ (кристаллическій гипсъ, по опытамъ Брюстера).

Гюйгенса были найдены совершенно вѣрными Оловянный камень, квадратной системы для всѣхъ случаевъ изъ сравненія построеній (бурый, буро-красный и др. цвѣтовъ). съ опытами (Волластонъ, Малюсь, Билье, Цирконъ, квадр. системы (буровато-красный, Бернаръ). Изъ подобнаго построенія ясно обна- | иногда безцвѣтный, прозрачный (черт. 9]). руживаются и случаи преломленія, когда не- Шеелить, квадратной системы (пирамиобыкновенный лучъ не содержится въ плоско- | дальная геміэдрія), желтовато-бѣлый, полусти паденія луча. прозрачный. Отрицательные:

Существованіе шаровой и эллипсоидальной волнъ наглядно доказывается слѣдующимъ опы- Идокразъ, квадратной системы (зеленаго томъ (Десенъ - Desains). Параллельные лучи | цвѣта, прозраченъ).

Α'

A

принимаются на маленькое выпуклое стекло, Турмалинъ, гексагональной системы (ромбопокрытое непрозрачною пластинкой съ кольце- | эдрическое отдѣленіе), краснаго, бураго, зелевымъ прорѣзомъ и маленькимъ круглымъ отверстіемъ въ центрѣ. За стекломъ образуется полый свѣтовой конусъ, котораго вершина придется въ главномъ фокусѣ стекла; кромѣ того, по оси этого конуса проходить тонкій пучокъ лучей. Это стекло, котораго фокусное разстояніе должно быть очень коротко, помѣщается передъ однооснымъ кристалломъ, такъ чтобы фокусь пришелся на поверхности кристалла, а ось свѣтового конуса была бы перпендикулярна

Черт. 7.

МИ

въ

A

тельный).

A

Черт. 10. Кальцить (отрицатель ный).

наго и др. цвѣтовъ, прозраченъ и не прозра

ченъ.

Изумрудъ, гексагональной системы (зеленаго цвѣта, прозрачен).

Кальцить, гексагональной системы (ромбоэдрическое отдѣленіе), безцвѣтенъ и прозраченъ (черт. 10).

Апатить, гексагональной системы (пирамидальная геміэдрія), желтовато-зеленаго цвѣта,

прозрачень.

къ этой поверхно- Черт. 8. Кварцъ Черт. 9. Цирсти. Лучи, послѣ (положительный). конъ (положипересѣченія фокусѣ, образують два конуса въ кристаллѣ - одинъ съ круговымъ, другой съ эллиптическимъ кольцевыоснованіями, что и обнаруживается по выходѣ ихъ изъ второй грани кристалла, которая должна быть параллельна первой. Осевой пучокъ конуса падающихъ лучей даетъ два круглыя пятна въ центрѣ фигуры. Въ зависимости отъ положенія граней кристалла относительно его оптической оси образуются или кругъ и эллипсъ, какъ показано на черт. 7, или два концентрическіе круга, или Здѣсь буква к означаеть уголъ или дисперже кругъ и эллипсъ, имѣющіе общій центръ. | сію осей для красныхъ лучей, ф-фіолетоВсякое измѣненіе внутренняго строенія тѣла, выхъ лучей; углы между оптическими осями дѣйствуя измѣняющимъ образомъ на плотность эѳира, влечеть за собою измѣненіе скорости свѣта, слѣдовательно измѣненіе показателя преломленія и затѣмъ раздвоеніе луча (хотя бы мѣстное и слабое, а потому прямо неоткрываемое). Случаи же раздѣленія падающаго луча на три части неизвѣстны.

Явленія двойного лучепреломленія изслѣдованы во всей полнотѣ при помощи математическаго анализа, благодаря преимущественно трудамъ знаменитаго Френеля (см. Свѣтъ, теорія). Ниже слѣдують таблицы одноосныхъ и двуоосныхъ кристалловъ съ указаніемъ ихъ цвѣта и кристаллографическихъ системъ, къ которымъ кристаллы принадлежать.

Ө. Петрушевскій.
Кристаллы одноосные:

Положительные:

Корундъ, гексагональной системы (ромбоздрическое отдѣленіе), голубого и розоваго цвѣта, прозрачень.

a

M

C

Черт. 11. Ортоклазъ (каліевый полевой шпатъ). M NQР - положеніе плоскости оптическихъ осей для лучей краснаго цвѣта. M N P'-положеніе плоскости оптическихъ осей для лучей фіолетоваво цвѣта (К > Ф). Плоскость оптическихъ осей измѣняетъ при этомъ свое

Киноварь, гексагональной системы (ромбо- положеніе, поворачиваясь около линій параллельной ре эдрическое отдѣленіе), кошенилево-краснаго

цвѣта, прозрачна.

бру кристалла ab.

Кварцъ, гексагональной системы (трапецо- | даны для желтыхъ лучей, а именно той части эдрическая тетартоэдрія), безцвѣтенъ и прозра- спектра, гдѣ находится Фраунгоферова линія ченъ (черт. 8).

D (см. Спектръ).